Плоские шарнирно-рычажные механизмы, широко распространены в современном машино- и приборостроении. Проектирование механизмов представляет собой творческую сложную комплексную задачу, решение которой разбивается на несколько этапов. Одним из важных этапов является кинематическое исследование плоского механизма. Существует несколько методов определения кинематических характеристик звеньев и точек механизма. Рассмотрим конкретный передаточный механизм, преобразующий равномерное движение ведущего звена в неравномерное движение ведомого, и выполним кинематический расчет механизма разными методами.
Постановка задачи
В плоском шарнирно-рычажном механизме кривошип ОА вращается с постоянной угловой скоростью (рис. 1). ОА = ВС = CD = CE = DF = , AB = . В некоторый момент времени механизм занимает положение, при котором ОА Для заданного положения механизма определить угловые скорости и угловые ускорения всех звеньев и линейные скорости и ускорения указанных точек сочленения звеньев.
Решение
Рассмотрим движение плоского механизма, состоящего из пяти звеньев, в пространстве неподвижного основания.
Опишем движение звеньев: 1 звено - кривошип ОА вращается вокруг оси, перпендикулярной плоскости чертежа и проходящей через точку О; 2 и 3 звенья - шатуны АВ и BD движутся плоскопараллельно; 4 звено - коромысло СЕ вращается вокруг оси, перпендикулярной плоскости чертежа и проходящей через точку Е; 5 звено - кривошип DF совершает вращательное движение вокруг оси, перпендикулярной плоскости чертежа и проходящей через точку F.
Рис. 1.
Звенья механизма 1 и 2, 2 и 3, 3 и 4, 3 и 5 соединены в точках А, В, С, D с помощью цилиндрических шарниров, следовательно,
; ;
; .
Для определения кинематические характеристики всех звеньев и указанных точек сочленения звеньев воспользуемся тремя методами кинематического исследования: графоаналитическим, аналитическим и координатным.
1. Аналитический метод
В основе аналитического метода лежат основные теоремы кинематики о скоростях и ускорениях точек плоской фигуры.
Задача скоростей
По условию угловая скорость кривошипа ОА задана: , следовательно, 1 звено является ведущим. Найдем скорость точки А1, принадлежащей звену 1
. (1)
На схеме (рис. 2) покажем направление .
Величины угловых скоростей звеньев 2, 3, 4, 5 неизвестны, направления изобразим произвольно (рис. 2).
Рис. 2.
Переходим к звену 2, движущемуся плоскопараллельно. Скорость точки В2 определим по теореме о скоростях точек плоской фигуры
, (2)
.
Величина скорости может быть определена по формуле
. (3)
Точка В2,3 принадлежит звеньям 2 и 3, совершающим плоскопараллельное движение, поэтому про величину и направление скорости ничего не известно, следовательно, найти ее из (2) невозможно.
Рассматриваемую задачу кинематики логичнее решать, начиная с пятого звена, а затем последовательно переходить к другим звеньям.
Найдем скорость точки D5 вращающегося звена 5 и изобразим на схеме (рис. 2)
, (4)
.
Линейные скорости точек и угловые скорости последующих звеньев будем выражать через угловую скорость пятого звена.
Скорость точки C4 вращающегося звена 4 равна
, (5)
.
Изобразим на схеме (рис. 2).
Переходим к звену 3. Скорость точки D3 вычислим по теореме о скоростях точек плоской фигуры, взяв за полюс точку С3
, (6)
, (7)
Вектор покажем на схеме (рис. 2)
Введём локальную систему координат (ЛСК) так, что , и спроецируем равенство (6) на оси x, y:
, (8)
. (9)
Подставим , (4), (5), (7) в (8), (9) и получим алгебраические значения угловых скоростей звеньев 3 и 4
, (10)
. (11)
По принадлежности точки В звену 3 найдем скорость согласно теореме о скоростях точек плоской фигуры, взяв за полюс точку С3
, (12)
, (13)
.
Направление скорости покажем на рисунке 2.
Приравняем правые части выражений (2) и (12), т.к.
, (14)
Равенство (14) спроецируем на оси x, y выбранной ЛСК
,
.
Подставим в записанные равенства , выражения (1), (3), (13), учтем (10), (11) и после элементарных преобразований получим искомые значения угловых скоростей
, (15)
. (16)
Подставив (16) в формулы (10), (11), вычислим значения угловых скоростей
, (17)
. (18)
Так как алгебраические значения положительные, следовательно, направления угловых скоростей всех звеньев и линейных скоростей точек на схеме изображены верно (рис. 2).
Модули скоростей точек А, С и D согласно (1), (4), (5) равны
, (19)
, (20)
. (21)
Скорость точки В определим по принадлежности 3 звену, спроецировав выражение (12) на оси x, y выбранной ЛСК и подставив в полученные выражения (20), (13), (17)
,
.
Модуль скорости точки В вычислим по формуле :
. (22)
Задача ускорений
По условию звено 1 вращается с постоянной угловой скоростью, тогда
. (23)
Угловые ускорения звеньев 2, 3, 4, 5 неизвестны, направления выберем произвольно (рис. 3).
Рис. 3
Решение задачи ускорений, как и задачи скоростей, эффективнее начинать с последнего звена 5.
Найдем ускорение точки D5 вращающегося звена 5
, (24)
, (25)
, (26)
, .
Составляющие , вектора ускорения точки D изобразим на схеме (рис. 3).
Определим ускорение точки С4 вращающегося звена 4
, (27)
, (28)
, (29)
, .
Составляющие , вектора ускорения точки C изобразим на схеме (рис. 3).
Рассмотрим звено 3. Для нахождения ускорения точки С3 применяем теорему об ускорениях точек плоской фигуры, взяв за полюс точку D3
, (30)
, (31)
, (32)
, .
Перепишем равенство (30) с учетом выражений (27), (24) для ,
и спроецируем его на оси ЛСК:
, (33)
. (34)
После подстановки (25), (26), (28), (29), (31), (32) в выражения (33), (34) запишем
,
и выразим через
, (35)
. (36)
Определим ускорение точки B3 по теореме об ускорениях точек плоской фигуры, взяв за полюс точку D3
, (37)
, (38)
, (39)
,
С учетом (37) перепишем в виде
. (40)
Определим ускорение точки В2 по принадлежности 2 звену по теореме об ускорениях точек плоской фигуры, взяв за полюс точку А2
, (41)
, (42)
, (43)
,
Ускорение полюса А найдем по принадлежности вращающемуся звену 1
, (44)
, (45)
, (46)
.
В выражение (41) подставим (44)
. (47)
Учтем, что , и приравняем правые части выражений (37) и (47)
. (48)
Векторное равенство (48) спроецируем на оси ЛСК:
, (49)
. (50)
В (53), (54) подставим, (25), (26), (38), (39), (42), (43), (46):
, (51)
, (52)
Из (51) получим зависимость углового ускорения от
. (53)
Для определения подставим выражения (53), (35) для угловых ускорений второго и третьего звена , в (52) и получим
. (54)
Подставим (54) в выражения (35), (36), (53) и запишем формулы для вычисления угловых ускорений , ,
, (55)
, (56)
. (57)
Алгебраические значения , , , получились отрицательные, следовательно, на схеме следует изменить направления угловых ускорений звеньев 2, 3, 4, 5.
Ускорение точки А найдем по формуле (44) с учетом (45), (46)
. (58)
Ускорение точки В легче всего найти из векторного равенства (47), спроецировав его на оси ЛСК:
, (59)
. (60)
В (59), (60) подставим , (42), (43), (46) с учетом (57) и получим:
, (61)
(62)
Модуль ускорения точки В определим по формуле
, (63)
. (64)
Модуль ускорения точки C найдем по формуле с учетом (29), (28), (55)
. (65)
Модуль ускорения точки D найдем по формуле с учетом (25), (36), (54)
. (66)
На рисунке 4 представлена схема механизма, на которой направления угловых ускорений всех звеньев и линейные ускорения точек изображены верно.
Рис. 4.
2. Графоаналитический метод
В основе графоаналитического метода лежат понятия мгновенного центра скоростей (МЦС) и мгновенного центра ускорений (МЦУ). Сначала графически определяются положения МЦС и МЦУ звеньев, совершающих плоскопараллельное движение. Затем применяются основные теоремы кинематики о скоростях и ускорениях точек плоской фигуры, причем за полюс принимаются точки скорость и ускорения которых равны нулю: МЦС и МЦУ соответственно.
Задача скоростей
Кинематические характеристики будем находить, как и в первом методе, начиная со звена 5. Угловую скорость звена 5 направим против часовой стрелки. Линейные и угловые скорости последующих звеньев будем выражать через угловую скорость пятого звена. Величину и направление скорости точки D звена 5 определим аналогично первому методу
, (67)
.
Рассмотрим звено 3. Заменим плоскопараллельное движение шатуна BD мгновенно-вращательным относительно МЦС. МЦС находится на пересечении перпендикуляров к направлениям скоростям двух точек твердого тела. Известны направления скоростей точек D и С по принадлежности вращающимся звеньям 5 и 4 соответственно
.
Положение МЦС звена 3 P3 = (CE) ∩ (DF) показано на рисунке 5.
Рис. 5.
Тогда
, (68)
Необходимые линейные характеристики находим из прямоугольного треугольника , в котором и из равнобедренного треугольника (рис. 5):
, (69)
, (70)
. (71)
Значение угловой скорости найдем, приравнивая (67) и (68) и учитывая (69):
. (72)
Направление угловой скорости третьего звена определим по правилу
.
Величины и направления скоростей точек С и В механизма находятся аналогично с учетом (70)-(72):
, (73)
,
, (74)
,
По принадлежности точки С звену 4 имеем
. (75)
Приравнивая (73) и (75) найдем угловую скорость звена 4
. (76)
Направление угловой скорости четвертого звена определим в соответствии с правилом
.
Переходим к звену 2. На втором звене известны направления скоростей двух точек В и А. Направление скорости точки А определяется по принадлежности к звену 1
.
Заменим плоскопараллельное движение шатуна АB мгновенно-вращательным относительно МЦС. Находим МЦС на пересечении перпендикуляров к направлениям скоростям точек В и А. Положение МЦС P2 звена показано на рисунке 5.
В прямоугольном треугольнике (рис. 5) известна сторона АВ = , из геометрии найдем угол , следовательно,
.
МЦС звена 2 совпадает с точкой O ( ).
Направление скорости точки А указано верно, т.к. по условию задана величина и направление угловой скорости звена 1 (рис. 1). Модуль скорости точки А по принадлежности звену 1
. (77)
Величина и направление скорости точки А по принадлежности звену 2:
, (78)
.
Следовательно, направление угловой скорости звена 2 найдено. Значение найдем из условия , приравняв (77) и (78)
. (79)
Скорость точки В2 равна
,
. (80)
С другой стороны , следовательно, приравняв (74) и (80), получим
. (81)
Значения угловых скоростей звеньев 3, 4 найдем подстановкой (82) в (72), (76)
, (82)
. (83)
Модули скоростей точек С и D получим из (73), (67) с учетом (81)
, (84)
. (85)
Решение задачи ускорений с помощью мгновенных центров ускорений (МЦУ) для рассматриваемого механизма достаточно трудоемкое и нерациональное.
3. Координатный метод
Координатный метод относится к аналитическим методам. В координатном методе механизм изображают в произвольном положении, определяют координаты точек механизма как функции времени и взаимосвязь углов, определяющих положение его звеньев. Скорости и ускорения точек и угловые скорости и ускорения звеньев механизма определяют дифференцированием по времени координат точек и углов, задающих положение звеньев механизма, соответственно.
Определение положения звеньев механизма
Найдем расстояния между центрами O, E, F неподвижных цилиндрических шарниров рассматриваемого механизма (рис. 1, 2). Учтем, что
; (86)
(87)
. (88)
Изобразим механизм в произвольном положении (рис. 8).
Рис. 6.
Положение звеньев механизма зададим углами , отсчитанными против часовой стрелки, как показано на рисунке 6. Найдем взаимосвязь между углами определяющими положение звеньев механизма в произвольный момент времени:
.
С учетом (86)-(88) записанные выше выражения примут вид
(89)
(90)
(91)
(92)
Решив систему трансцендентных уравнений (89)-(92) относительно , получим зависимость в произвольном положении механизма, определяемом углом .
Определение угловых скоростей звеньев механизма
Уравнения (89)-(92) продифференцируем по времени:
, (93)
, (94)
, (95)
. (96)
Заметим, что
Зная закон изменения угла с течением времени , можно найти угловые скорости всех звеньев в произвольном положении механизма, решив совместно систему восьми трансцендентных уравнений (89)-(96).
Вычислим угловые скорости звеньев механизма в заданном положении. Учтём, что задана угловая скорость первого звена, и известны углы (рис. 1, 6)
(97)
Заданная угловая скорость первого звена направлена по часовой стрелке, следовательно, алгебраическое значение отрицательное:
. (98)
Значения углов (97) подставим в выражения (93)-(96):
, (99)
, (100)
, (101)
. (102)
Решив систему уравнений (99)-(102) с учетом (98), найдем алгебраические значения угловых скоростей звеньев 2, 3, 4, 5
, (103)
, (104)
, (105)
. (106)
Определение угловых ускорений звеньев механизма
Угловые ускорения можно найти, продифференцировав уравнения (93)-(96) по времени:
, (107)
, (108)
, (109)
. (110)
Заметим, что
В произвольном положении механизма, определяемом заданным углом , угловые ускорения всех звеньев можно найти, решив совместно систему двенадцати трансцендентных уравнений (89)-(96), (107)-(110).
Вычислим угловые ускорения звеньев в заданном положении механизма. Учтем, что угловое ускорение ведущего звена по условию и углы равны (97):
, (111)
, (112)
, (113)
, (114)
Из системы уравнений (111)-(114) с учетом значений угловых скоростей (103)-(106) получим искомые алгебраические значения угловых ускорений звеньев 5, 4, 3 и 2:
, (115)
, (116)
, (117)
. (118)
Координаты точек механизма
Определим координаты точек A, B, C, D в произвольном положении механизма согласно рисунку 8.
, , (119)
, , (120)
, , (121)
, . (122)
Определение скоростей точек механизма
Вычислим проекции скоростей точек A, C, D, B на оси x, y, продифференцировав по времени координаты (119)-(122), и модули скоростей указанных точек в произвольном положении механизма
, , (123)
, , (124)
, , (125)
, , (126)
; (127)
; (128)
; (129)
. (130)
Найдем модули скоростей точек A, C, D, B в заданном положении механизма, подставив в формулы (127)-(129), (126), (130) значения углов из (97) и угловых скоростей (103)-(106). Скорости точек в заданном положении механизма обозначим звездочкой (*).
; ; ;
,
),
Определение ускорений точек механизма
Выполнив дифференцирование по времени проекций скоростей точек A, C, D, B (123)-(126), получим проекции ускорений этих точек на оси x, y в произвольном положении механизма:
, ; (131)
, ; (132)
, ; (133)
, (134)
. (135)
Модуль ускорения точки А найдем по формуле
.
Аналогично вычисляются модули ускорений точек C, D, B.
В заданном положении механизма определим проекции и модули скоростей точек A, C, D, B, подставив в выражения (131)-(135) значения углов из (97), угловых скоростей (103)-(106) и угловых ускорений (115)-(118). Учтем, что согласно условию задачи. Ускорения точек в заданном положении механизма обозначим звездочкой (*).
,
,
;
,
,
,
,
,
,
,
,
.
Заключение
Особенностью данной кинематической задачи является то, что ведущее звено 1 шарнирно соединено в точке А с плоскопараллельно движущимся звеном 2, которое в свою очередь соединено в точке В со звеном 3, также совершающим плоскопараллельное движение. И только точки С и D звена 3 шарнирно соединены с вращающимися звеньями 4 и 5. Поэтому решать задачи скоростей и ускорений, переходя от звена 1 к последовательно соединенным с ним звеньям 2, 3, 4, 5 нерационально. Эффективнее задать произвольное направление угловой скорости и углового ускорения звена 5 и последовательно искать кинематические характеристики переходя от звена 5 к звеньям 4, 3, 2, 1. Затем следует скорректировать направления полученных угловых и линейных скоростей и ускорений в зависимости от заданных направлений и ведущего звена.
Исследование движения плоского шарнирно-рычажного механизма выполнено тремя методами. Кинематические характеристики звеньев и точек механизма (рис. 1), найденные разными методами, получились полностью идентичными. Анализ методов кинематического исследования механизма по некоторым критериям приведен в таблице 1.
Таблица 1
Критерий |
Аналитический метод ( , ) |
Графоаналитический метод (метод МЦС, МЦУ) |
Координатный метод |
Специальные условия |
- |
Применим только для плоских механизмов |
Механизм должен быть изображен в произвольном положении; необходимо ввести обобщенные координаты (в зависимости от количества степеней свободы) |
Возможность определения скоростей |
+ |
+ |
+ |
Возможность определения ускорений |
+ |
± МЦУ легко определяется только для некоторых частных случаев расположения звеньев механизма |
+ |
Наглядность |
Для точек, принадлежащих плокопараллельно движущемуся звену, можно показать только компоненты скоростей и ускорений |
Можно показать истинные направления скоростей всех точек, нормальную и касательную составляющие ускорений всех точек механизма. МЦС может располагаться вне чертежа |
Можно указать проекции скоростей и ускорений точек на оси выбранной системы координат |
Возможность определения кинематических характеристик в произвольный момент времени |
Как правило, метод применяют для определения скоростей и ускорений в заданном положении механизма |
Метод применяют для определения скоростей и ускорений в заданном положении механизма |
Метод предназначен для определения кинематических характеристик в произвольный момент времени |
Возможность алгоритмизации, программирования |
± Кинематические характеристики должны быть найдены для произвольного момента времени |
- |
+ |
Особые требования |
- |
Высокая графическая культура, знание геометрии |
- |
Аналитический способ является последовательным и структурированным, применим к любой задаче, но является несколько громоздким и не вполне наглядным.
Графоаналитический способ нагляден и значительно сокращает вычисления за счёт геометрических преобразований. Но, с другой стороны, при решении задачи скоростей МЦС может оказаться слишком далеко от объекта, необходимые длины и углы не всегда получаются удобными для вычислений. Кроме того, задачу ускорений не всегда можно легко решить при помощи МЦУ: требуются громоздкие геометрические построения и хорошее знание геометрии.
Координатный метод позволяет исследовать характеристики механизма в любой момент времени, его можно запрограммировать и легко просчитывать необходимые кинематические характеристики на компьютере, строить графики изменения скоростей и ускорений с течением времени. Однако, для решения без использования компьютерной техники он для большинства задач неудобен из-за громоздких вычислений.
В рассматриваемой задаче наиболее рациональным является сочетание графо-аналитического метода для решения задачи скоростей и аналитического для задачи ускорений.